Quake 方言

Quake 方言

总体介绍

量子电路模型是应用最广泛的量子计算模型。它为表述量子算法提供了便利工具，也为量子计算机的物理构建提供了架构。

量子电路将计算表示为一个应用于量子数据的量子算子序列。在我们的场景中，量子数据是一组量子比特。物理上，一个量子比特是仅有两个可区分状态的对象，即它是一个二态量子力学系统，如自旋-1/2粒子。

概念上，量子算子是可能修改量子比特子集状态的效应。最常见的情况是，这种效应是幺正演化——此时，我们称该算子是幺正的。算子作用的目标量子比特数量是其固有属性。

量子指令是将量子算子应用于特定量子比特子集的具体体现。量子比特的数量必须等于（或大于）算子固有的目标量子比特数量。如果更大，额外的量子比特被视为控制比特。

动机

Quake 值模型背后的主要动机是，为了优化目的直接暴露量子与经典数据的依赖关系，即表示量子计算中的数据流。与 Quake 的内存模型（使用内存语义，量子算子作为对量子比特引用的副作用）不同，值模型使用值语义，即量子算子消费并产生值。然而，这些值并非真正的 SSA 值，因为操作仍然对值本身有副作用且值不能被复制。

我们来看一个例子以澄清两种模型之间的区别。以下是某个玩具量子计算的 Quake 实现：

mlir

func.func foo(%veq : !quake.veq<2>) { // 从向量中提取每个量子比特的样板代码 %c0 = arith.constant 0 : index %c1 = arith.constant 1 : index %q0 = quake.extract_ref %veq[%c0] : (!quake.veq<2>, index) -> !quake.ref %q1 = quake.extract_ref %veq[%c1] : (!quake.veq<2>, index) -> !quake.ref // 我们向这些提取的量子比特应用一些算子 // ... 一系列使用 %q0 和 %q1 的算子 ... quake.h %q0 : (!quake.ref) -> () // 我们决定测量该向量 %result = quake.mz %veq : (!quake.veq<2>) -> cc.stdvec<i1> // 然后向 %q0 应用另一个 Hadamard quake.h %q0 : (!quake.ref) -> () // ... }

现在假设我们想通过移除相邻的伴随算子对来优化此代码，例如，如果在同一个量子比特上连续出现一对 Hadamard 操作——图示如下：

┌───┐ ┌───┐ ┌───┐ ─┤ H ├─┤ H ├─ = ───┤ I ├─── = ───────────── └───┘ └───┘ └───┘

其中 I 是恒等算子。注意，对 Quake 的这种优化的简单实现会优化掉应用于 %q0 的两个quake.h算子。这样的实现忽略了测量正被应用于包含 %q0 的向量 %veq 这一事实。

当然，为 Quake 正确实现这种优化是可能的。但这样的实现会很容易出错且需要复杂的分析。因此，Quake 具有重载的门。

在值模型中，算子消费值并返回新值：

mlir

%q0_1 = quake.op %q0_0 : (!quake.wire) -> !quake.wire

我们可以将内存表示与值表示之间的差异可视化为：

内存表示 值表示 ┌──┐ ┌──┐ ┌──┐ ┌──┐ %q0_1 ┌──┐ ┌──┐ %q0 ─┤ ├─┤ ├─···─┤ ├─ %q0 对比 %q0_0 ─┤ ├───────┤ ├─···─┤ ├─ %q0_Z └──┘ └──┘ └──┘ └──┘ └──┘ └──┘

如果我们再次查看实现，会注意到简单优化的问题在于 Hadamard 算子通过相同的值 %q0 隐式连接。在值形式中，所有门都通过不同的值显式连接，这消除了通过隐式副作用进行进一步分析的需要。以下是值形式的实现。

mlir

func.func @foo(%array : !quake.qvec<2>) { // 提取每个量子比特的样板代码 %c0 = arith.constant 0 : index %c1 = arith.constant 1 : index %r0 = quake.extract_ref %array[%c0] : (!quake.qvec<2>, index) -> !quake.qref %r1 = quake.extract_ref %array[%c1] : (!quake.qvec<2>, index) -> !quake.qref // 解包量子引用以暴露连线 %q0 = quake.unwrap %r0 : (!quake.qref) -> !quake.wire %q1 = quake.unwrap %r1 : (!quake.qref) -> !quake.wire // 应用各种算子 %q0_M = quake.h %q0_L : (!quake.wire) -> !quake.wire // 将连线重新包装到其原始源 quake.wrap %q0_M to %r0 : !quake.wire, !quake.qref quake.wrap %q1_X to %r1 : !quake.wire, !quake.qref // 测量整个量子引用向量 %result = quake.mz %array : (!quake.qvec<2>) -> !cc.stdvec<i1> // 再次解包量子比特 0 的连线 %q0_P = quake.unwrap %r0 : (!quake.qref) -> !quake.wire ... %q0_Z = quake.h %q0_Y : (!quake.wire) -> !quake.wire // 将连线重新包装回原始引用 quake.wrap %q0_Z to %r0 : !quake.wire, !quake.qref return }

在这段代码中，我们可以更直接地看出这两个 Hadamard 算子不能相互抵消。一种推理方式如下：在值形式中，我们需要遵循值链来了解量子比特算子被应用于何处，在本例中：

内存表示 值表示 %q0 [%q0_0, %q0_1 ... %q0_L, %q0_M; %q0_P ... %q0_Y, %q0_Z]

我们知道一个 Hadamard 应用于 %q0_L 并生成 %q0_M，另一个应用于 %q0_Y 并生成 %q0_Z。因此，它们之间没有连接——这意味着它们不能相互抵消。